|
||||||||||||||||||||||||
Завантажити повну версію статті (в PDF форматі)
Yu. O. Kruglyak Фізика процесів у напівпровідниковій підкладинці MOSFET визначається вигином зон, що залежать від поверхневого потенціялу , який, в свою чергу, визначається напругою на затворі . Одержано достатньо загальне рівняння, що пов’язує з . В умовах режиму виснаження одержано простіший зв’язок з , який також буде використано. Обговорюється поведінка рухомого електричного заряду і : яким чином електронний заряд змінюється з поверхневим потенціялом і з напругою на затворі в умовах до і після порогової напруги? Правильні результати в допороговой області напруг і в режимі сильної інверсії одержано, не вдаючись до чисельного розв’язання рівняння Пуассона–Больцманна; разом з тим чисельний розв’язок цього рівняння покриває як підпорогову область і область сильної інверсії, так і перехідну область між ними. Розглянуто поведінку і для зовсім іншої структури MOS — структури з виключно тонкою силіційовою підкладинкою. Ця структура MOS є характерною для нинішньої тенденції мініятюризації транзисторів і носить назву підкладинки «надзвичайно тонкий силіцій на ізоляторі» (ETSoI). Тим не менш, основні особливості структури ETSoI подібні властивостями масивної структури MOS. Одержано залежності і для структури ETSoI як нижче, так і вище порогу напруг. Одержані результати вказують на те, що 1D-електростатика є прийнятною як для масивних структур MOS, так і для структур ETSoI. Однак далі показано, як 2D-електростатика пояснює, чому структура ETSoI з подвійним затвором є ліпшою для дуже коротких нанотранзисторів. Keywords: nanoelectronics, field-effect transistor, MOSFET, ETSoI, transistor metrics, transistor control, virtual source
References
1. Yu. O. Kruglyak, Nanosistemi, Nanomateriali, Nanotehnologii, 16, No. 2: 201 (2018) (in Russian). |
||||||||||||||||||||||||
|