|
||||||||||||||||||||||||
Скачать полную версию статьи (в PDF формате)
Yu. O. Kruglyak Физика процессов в полупроводниковой подложке MOSFET определяется изгибом зон, зависящим от поверхностного потенциала , который, в свою очередь, определяется напряжением на затворе . Получено достаточное общее уравнение, связывающее с . В условиях режима истощения получена более простая связь с , которая также будет использована. Обсуждается поведение подвижного электронного заряда и : каким образом электронный заряд изменяется с поверхностным потенциалом и с напряжением на затворе в условиях до и после порогового напряжения? Правильные результаты в допороговой области напряжений и в режиме сильной инверсии получены, не прибегая к численному решению уравнения Пуассона–Больцмана; вместе с тем, численное решение этого уравнения покрывает как подпороговую область и область сильной инверсии, так и переходную область между ними. Рассмотрено поведение и для совершенно другой структуры MOS — структуры с исключительно тонкой кремниевой подложкой. Эта структура MOS характерна для нынешней тенденции миниатюризации транзисторов и носит название подложки «чрезвычайно тонкий кремний на изоляторе» (ETSoI). Тем не менее, основные особенности структуры ETSoI подобны свойствам массивной структуры MOS. Получены зависимости и для структуры ETSoI как ниже, так и выше порога напряжений. Полученные результаты указывают на то, что 1D-электростатика приемлема как для массивных структур MOS, так и для структур ETSoI. Однако далее показано, как 2D-электростатика объясняет, почему структура ETSoI с двойным затвором предпочтительна для очень коротких нанотранзисторов. Keywords: nanoelectronics, field-effect transistor, MOSFET, ETSoI, transistor metrics, transistor control, virtual source
References
1. Yu. O. Kruglyak, Nanosistemi, Nanomateriali, Nanotehnologii, 16, No. 2: 201 (2018) (in Russian). |
||||||||||||||||||||||||
|